空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中三角尺寸效應的抑制

02546124/2006/26(4)-257-07Chin.J. Space Sc.空間科學(xué)學(xué)報Shu Weiping, Zhao Zhengyu. The suppression of triangle size effect in spaced antenna wind measurements. Chin. J. Space Sci.2006,26(4):257~263空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中三角尺寸效應的抑制舒衛平趙正予(武漢大學(xué)電子信息學(xué)院武漢430079)摘要利用空分天線(xiàn)方法進(jìn)行風(fēng)場(chǎng)測量時(shí)存在著(zhù)三角尺寸效應,以往公認的產(chǎn)生原因包括電子噪聲干擾、地雜波等因素.本文首先提出另外一種產(chǎn)生三角尺寸效應的可能原因,即大氣非平穩性和不均勻性(可統稱(chēng)為大氣非平穩性),并討論了由于此原因對大氣風(fēng)場(chǎng)測量的影響和作用以及產(chǎn)生三角尺寸效應的具體機制.在此基礎上提出了一種用來(lái)消除大氣的非平穩性影響的方法,即增量累積量法用增量累積量方法的特例(2階零延遲增量累積量)得出一維平均速度的表達式理論分析表明利用該方法還可以有效地去除地雜波效應;高階(k≥3)情況,增量累積量還可以抑制高斯噪聲.分別在非平穩大氣情況和有地雜波情況下,對空分天線(xiàn)方法中的全相關(guān)分析算法和增量累積量法進(jìn)行數值模擬對比,得出結論:隨著(zhù)天線(xiàn)間距的變化,增量累積量法實(shí)測平均風(fēng)場(chǎng)水平速度與模型輸入速度的偏差比全相關(guān)分析算法要小得多關(guān)鍵詞風(fēng)場(chǎng)測量;三角尺寸效應中圖法分類(lèi)號P353The Suppression of Triangle Size Effect in SpacedAntenna wind measurementsSHU Weiping ZHAO Zhengyu(School of Electronic Information, Wuhan University, Wuhan 430079)Abstract There is the Triangle Size Effect(TSE) in wind measurements with Spaced Antenna(SA)method due to electronic noise and ground clutters etc. Another possible cause(non-stationaryof atmosphere) of TsE and the mechanism of its effect to wind measurements was discussed in thispaper. The work also presents Increment's Cumulant Approach(ICA)to eliminate the non-stationaryof atmosphere and ground clutter based on the analysis of the causes of TsE; the analytical expressionof one dimension mean velocity can also be obtained by the special case of Increment's CumulantApproach(the 2nd order zero-lags ICA). In addition the high order(k> 3)cumulant of increment areproposed to suppress Gaussian noise. The comparisons between FCA and ICA with non-stationaryand ground clutter by numerical simulations show that the measurement errors of ICA are muchless than those of FCA by comparing mean horizontal velocities(output of simulations)and inputvelocities of modeey words Wind measurements, Triangle size effect*國家自然科學(xué)基金資助項目(40474066)2005-09-21收到原稿,2006-04-23收到修定稿25Chin.J, Space Sci.空間科學(xué)學(xué)報2006,26(4)1引言p(r,T+△r,t,t+7)=Ele(r,t)e(r+△r,t+T)空分天線(xiàn)方法(SA)是雷達測量大氣的一種通常方法,其利用三組或三組以上空間分離的天線(xiàn)豎上兩式中,r和r+△r分別為求取互相關(guān)接收天直向上發(fā)射和接收叫,通過(guò)對接收信號進(jìn)行全相關(guān)線(xiàn)空間位置矢量,E表示集合平均分析(FCA)或全譜分析(FSA1~剛得出風(fēng)場(chǎng)參定量地討論一維情況,一維情況只是實(shí)際二維量.實(shí)際測量中發(fā)現,風(fēng)場(chǎng)參數隨著(zhù)三組空分天線(xiàn)情況在豎直平面內的投影,所以在研究問(wèn)題時(shí)具有組之間的間距改變而變化,呈現一種不穩定性,即代表性為三角尺寸效應(TSE)4.TSE給風(fēng)場(chǎng)測量帶來(lái)了先假設地面上有兩組接收天線(xiàn)1和2,它們之很大誤差,導致測量風(fēng)速與真實(shí)風(fēng)速的差異以前的間的距離為0·在通過(guò)這兩組天線(xiàn)的豎直平面上研研究往往從一個(gè)角度分析引起TSE的原因同,如隨究一維水平風(fēng)的平均測量風(fēng)速同6的關(guān)系大氣散機噪聲,地雜波等,提出了一些抑制TSE的方法,射衍射圖樣因為水平風(fēng)的原因以速度v沿著(zhù)天線(xiàn)1但在有些情況下效果并不很明顯.和天線(xiàn)2的連線(xiàn)運動(dòng).這時(shí)假設在天線(xiàn)1和天線(xiàn)2在以往的研究基礎上,本文提出可能引起TSE的連線(xiàn)方向上大氣風(fēng)場(chǎng)空間是不均勻的,時(shí)間上是的另外一種新機制,即大氣的非平穩性的影響和作不平穩的用.在討論大氣非平穩性對TSE的作用和影響的基在此種天線(xiàn)設置下來(lái)看一下典型的FCA2過(guò)礎上,結合以往的機制,討論了抑制消除大氣的非程求解中水平風(fēng)速設置下的尺寸效應(FCA方法默平穩性、地雜波和高斯隨機噪聲影響的方法,即增認為平穩過(guò)程,實(shí)際上已是非平穩非均勻過(guò)程)量累積量方法(ICA)假設兩天線(xiàn)固定在散射體圖樣相對速度為0的數值模擬是檢驗理論成果比較直接、有效和經(jīng)運動(dòng)坐標系上,平穩情況此時(shí)空相關(guān)函數為濟的手段.文章最后數值模擬了ICA方法抑制大氣非平穩性和地雜波影響的情況P(S, T)=f其中,′為運動(dòng)坐標系水平坐標,表示取相關(guān)的兩2大氣非平穩性對TSE的影響路信號天線(xiàn)位置或空間取樣位置之差;d和b表示散射體的空間和時(shí)間尺度;f表示函數,小括號中Goly第一次對TSE做了詳盡的描述,提出為∫的變量在空間非均勻,時(shí)間非平穩情況下(3)系統數據處理中的數字化效應是產(chǎn)生TSE的可能式可以修改為原因;Mek等人通過(guò)對實(shí)際數據的分析認為接收數據的噪聲(包括地雜波、電子噪聲等)會(huì )隨著(zhù)天p(r1,r1+,t,t+T)=線(xiàn)間距的改變對測量的水平速度產(chǎn)生程度不同的影2響,有可能是TSE的主要原因, Van baelen通a(r;n++b(+過(guò)仿真數據得出了同樣的結果. Fedor7等人認為接收天線(xiàn)組之間的耦合可能產(chǎn)生TSE一般來(lái)說(shuō)接d2(r1,F)b2(t,)收天線(xiàn)組之間耦合是比較小的,所以耦合因素也是其中,r1,r1+F"為運動(dòng)坐標系中天線(xiàn)1和天線(xiàn)2很小的的空間位置坐標;d=d(r1,r1+)意味著(zhù)空間尺除了上述研究和討論外,實(shí)際中由于大尺度大度是天線(xiàn)空間位置的函數;b=b(t,t+T)意味著(zhù)時(shí)氣運動(dòng)的存在,使測量中接收信號不再具有平穩間尺度是時(shí)刻點(diǎn)的函數.如果天線(xiàn)不是固定在運動(dòng)性由FCA2和FSA例標準過(guò)程可知,接收信坐標系中,而是固定在地面上,坐標系轉換公式為號間的自、互相關(guān)函數被用來(lái)計算風(fēng)場(chǎng)參數,有r1=r1+v(r1)×tPlr,r, t, t+r)=Ee(r, te(r, t+r)I,p(r+△r,r+△r,t,)r1=r+Elv(r1)×tEle(r+△r,t)e(r+△r,t+T)1)T2=r2+v(r2)×(t+T)舒衛平等:空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中三角尺寸效應的抑制59或r2=n2+Ev(r2)×(t+7)5)所謂的FCA“真實(shí)速度(平均”為2其中,T1,r2為靜止坐標系中空間坐標,這些坐標都是時(shí)間的函數,即d(r1,0,t,r)r1=r1(t),r1=r1(t),d(r1,0,t,7)可(r1)+可(r1+5o)r2=r2(t+r),r2=r2(t+r).(62-[(r1+50)-頁(yè)(r1)×2t/5o式(5)中可(r1)和Elv(x1)以r1為中心的空間鄰域中速度釆樣的集合平均(兩種表示是因為目前有這由式(12)可以看到大氣非平穩性帶來(lái)以下影兩種主流表示方法),此時(shí)頁(yè)(1)是空間位置n1的函響,空間的不均勻直接導致了FCA算法中所測速數;可(r2)的含義相同度與天線(xiàn)之間的間距5有關(guān),即TSE;如果大氣是已知=72-n,=n-n,式(5)中兩式相平穩均勻的,則式(-(12)中的空間尺度db為常減得到數,且平均速度不再是空間位置和時(shí)刻點(diǎn)的函數,而是一常量,即,可(r1+50)=列(r1)=6,此時(shí)式5=+[(r2)-(r1)×t+(r2)r.(7)(12)中truo=50/(27)=,沒(méi)有TSE則p(1,r1+,t,t+T)=3抑制TSE的理論分析和計算s-6n.+9=n(n+r=12r1-可(r1)t,1-(r1)t+-(r1+)r)31ICA原理以及消除大氣的非平穩性影響b2(t,t+7)大氣湍流中有一個(gè)空時(shí)函數f(r,t),在長(cháng)的時(shí)間間隔和大的空間尺度內,它是非平穩的增量函1(=m數可表示如下:中△n,r(T,t)=f(r,t)-f(r+△r,t+T)(13)b2(t,7)(8)在△T,T不是很大時(shí),可以認為是平穩的,即∫(r,t)取ξ=0,天線(xiàn)1的自相關(guān)函數為是一次增量平穩的.這里△r中,T是空間、時(shí)間P(rI,TI,t, t+r)增量,僅為參變量.增量函數的k階累積量工程化可(r1)r定義為d(r1,0,tCk,(△T1,△2,…,△Tk-1;f1天線(xiàn)1和天線(xiàn)2之間的互相關(guān)函數為E|中,△r(r,t)rAr(T+△r1,t+n1)dr,△rp(ri, rI+So, t, t +T)50-(n1+60)-(r1)xt-可(r+50)712(r+△r2,t+2)…r,△r(r+△rk-1,t+個(gè)k-1)d(r1, So, t, T)Elg(r,t)g(r+△1,t+)g(m+△2,t+n2)9(T+△k-1,t+k-1(14)b2(t, T)(10)對于標準的PCA過(guò)程,默認為空間均勻,時(shí)間平B表示集合平均9r,為與中△(,相同譜諧密穩,認為自相關(guān)函數和互相關(guān)函數都只是時(shí)間空間度的高斯過(guò)程.△1,△2,…,△k-1,÷1,2,…,-1偏置的函數,取自相關(guān)函數和互相關(guān)函數曲線(xiàn)的交也是空間和時(shí)間增量,符號∧是為避免同增量點(diǎn)值作為聯(lián)系兩個(gè)函數的紐帶φ,.△r(r,t)中的△r,T發(fā)生混淆而標出的,因為在令式(9)和式(10)相等,此時(shí)式(13)中,△r,T只是參變量50-(r1+5o)-(r)×t式(14)等號的左邊可以從接收信號中得到,等==a(r1,5o,T)(1)號的右邊可轉化為大氣參數簡(jiǎn)單函數形式,從而可dr.d7)×a(r)+(+0)in. J. Space So間科學(xué)學(xué)報2006,26(4)量的信息,但也十分復雜當計算常用的參量,如水應結構函數值來(lái)確定系數a2(△r),b2(△r),c2(△r)平速度、湍流速度的2階矩和4階矩時(shí),可取累積量d2,ato(O),.當r的取值個(gè)數比系數個(gè)數多時(shí),形成的零延遲切片(△r;=0,元=0,讠=1,2,……,k-1),超定方程組,可用最小二乘法解之有假設兩部天線(xiàn)1,2,它們之間的距離為△r==Ck,d(0,0,…,0;0,0,……,0)=△r|,如果天線(xiàn)1,2接收信號的2階互結構函數展開(kāi)泰勒級數,0,1階系數分別求得為a2(△r),b2(△r)E△(r,t)-E(r,切小(5)根據文獻⑨的推導,系數表達式結果為(15)式等號右邊退化為f(r,t)的結構函數的組合42y2△r2對于零均值的過(guò)程(一個(gè)非零均值過(guò)程總可以通過(guò)減去均值變成零均值),用矩和累積量的轉化公b2(△r)=32x22△rE(V2)t式,列出2~4階零延遲累積量表達式C2=E{(9,△(r,t)},C=E{4△-r,t)C=E{(△-(r,t)}-3E2{92,△(r,t式(20)中y≈0.5為與雷達有關(guān)的常數,a2為表(16)示發(fā)射波束寬度和接收波束寬度之間關(guān)系的常數,D表示天線(xiàn)口徑.沿著(zhù)天線(xiàn)連線(xiàn)的平均水平速度為從以上三式可以得出結論:(1)k≤3時(shí),零均值過(guò)程累積量同矩相等;(2)增量過(guò)程的累積量恰E(V12)=b2(△)△r/{[1-a2(△r)/2好為 Kolmogorov定義的k階結構函數(k≤3)或ln(1-a2(4r)/2.80t}(21)結構函數的組合(≥4).從第(2)點(diǎn)可知,本文的從本節開(kāi)頭描述可知,增量方法已經(jīng)將非平穩方法已經(jīng)包含 Praskovskyl的結構函數方法,他的隨機過(guò)程轉化為平穩隨機過(guò)程.由于信號非平穩性方法只是累積量方法的特例引起的誤差可以消除,在求平均速度的過(guò)程中,下面簡(jiǎn)單介紹2階零延遲增量累積量求取平均直就是求取的集合平均,所以由于大氣非平穩、非水平風(fēng)速的方法(2階結構函數方法)均勻引起的誤差可以在理論上消除.D2(,An)=C2=E{f(,)-f(r+△r,t+7)3].3.2消除高斯噪聲效應(17)下面來(lái)考慮增量累積量法對于信號中高斯噪聲式(17)中D2(r,Δr)即為定義的2階結構函數的影響.設有一個(gè)帶有零均值高斯噪聲(白色或有定義歸一化結構函數為色n(r,t)的零均值信號,有D2(T,△r)=S(r, t)=s(r, t)+n(r, t)(22)D2(T, Ar)/Ef(r, t)-E((r,t))增量函數可表示為(18)d,△Ar(r,t)=S(r,t)-S(r+△r,t+T)按照結構函數方法,可以把歸一化的結構函數展開(kāi)φr,△r(r,t)+△n(r,t),(23)為T(mén)的泰勒級數:其中,D2(T,△r)=a2(△r)+b2(△r)(r/6t)+Pr, A(r, t)=8(r, t)-8(r+Ar, t+r)c2(△r)(T/6t)2+0(73)Δn(r,t)=n(r,t)-n(r+△r,t+T)D2at(,0)=d2,at(0)(/6t2+o(r3),簡(jiǎn)記中,△r(T,t)的累積量為cum(pr,△r(r,t)式(19)中bt為采樣時(shí)間,o(r3)表示T的3階小根據累積量的性質(zhì),,△(r,t)和△n(r,t)是兩個(gè)量;a2(△r),b2(△r),c2{△r)為互結構函數泰勒級統計獨立的隨機過(guò)程,它們和的隨機過(guò)程等于隨機數0階,1階,2階系數;d2auto(0)為自結構函數泰過(guò)程的和,即勒級數2階系數.此時(shí)可取T=-26t,-0t,6t,26t對△r(T,t=舒衛平等:空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中三角尺寸效應的抑制261cum{r,△r(r,切+cum[△n(r,t)利用(31)式的關(guān)系可求得零延遲的k=2(25)增量累積量為按照隨機過(guò)程的性質(zhì),高斯過(guò)程的差△n(r,t)ES(r, t)-S(r+Ar, t+Tl=是高斯過(guò)程.由累積量的性質(zhì),零均值高斯隨機過(guò)程ES(r, t)-S(r+Ar, t+T)]的高階累積量(k≥3)恒為零.即式(25)等號右邊第二項為零(k≥3),可知φ△-(r,t)的高階(k≥3)累積量可以消除△n(r,t)的影響即地雜波的影響被消除了33抑制地雜波效應34ICA的討論假設接收機接收到的功率信號為ICA適用最重要的條件就是要保證式(13)中增量過(guò)程φ△r,r(r,t)是近似平穩的,這取決于以下S(r, t)=S(r, t)+c(r, t)(26)兩個(gè)方面(1)時(shí)間增量r必須盡可能小,以滿(mǎn)足增量平其中,S(r,是沒(méi)有地雜波干擾的純功率信號,均穩的定義要求和式19)秦勒展開(kāi)的數學(xué)精度.對于值為0;c(r,t)是地雜波信號,具有大的相關(guān)延遲,T的要求其實(shí)就是要求抽樣時(shí)間6t在滿(mǎn)足雷達系統均值為0,滿(mǎn)足⑨要求的條件下盡可能小ES(r, t)c(r+Ar, t+r)=0,(2)空間增量Δr的要求比時(shí)間增量要復雜Ec(r,切)=Ec'(r+△r,t+T)(28)方面要求△7不能太大以滿(mǎn)足定義要求,但是它的要求沒(méi)有T強,因為沒(méi)有泰勒展開(kāi)的要求;另一方lim Elc(r, t)c(+Ar, t+r)1面,從誤差角度上考慮,兩個(gè)十分相近的數值相減Ec2(r,切)Ec23(r+△r,t+帶來(lái)較大的誤差,要求△r不能太小,避免天線(xiàn)之(△r較小)間信號區分太小.綜合考慮,可以根據實(shí)際情況選(=0,1,2,…;j=0,1,2,…)(29)擇一個(gè)合適的值前幾節已經(jīng)充分闡述了ICA在抑制三角尺寸方以上關(guān)系式在△r=0時(shí)也成立面的優(yōu)勢,但是當ICA逐漸偏離它的適用條件時(shí),利用式(27)可得誤差會(huì )逐漸加大E(S (r, t)-S'(r+Ar, t +r)])E[IS(r, t)-S(r+Ar, t+r))+4抑制三角尺寸效應數值模擬E{c(r,t)-c(r+△r,t+r)*}(30)41仿真模型當k=2時(shí),利用式(28),(29),可將式(30)中等號在進(jìn)行數值模擬時(shí),有兩類(lèi)模型可以選擇,右邊第二項變?yōu)轭?lèi)是以 Muschinski為代表的模型,十分貼近實(shí)際也非常復雜;另一類(lèi)是 holdswath1的模型,簡(jiǎn)單Ec(r, t-c(r+Ar, t+r)實(shí)用,適用大部分實(shí)際情況,比較適合對理論結果Ee(r, t)-2c(r, t)c(r+Ar, t+r)+進(jìn)行論證型仿真.該模型已經(jīng)與許多實(shí)際雷達數據c2(r+△r,t+T)進(jìn)行比較,結果一致.我們采用的是 holdswath1=Ec2(, t)]+Ee(r+ Ar, t+r)I-的大氣散射模型,簡(jiǎn)要介紹如下.2Ec(r,t)c(r+△r,t+T)第i個(gè)散射體(天頂角為6)散射回波幅度和相2E1)-2VE(,02(+△7+7位分別為2E(2(r,t)-2√Ec2(r,t)Be2(r,=0.ai=p R:vP(0, ) pi=2(reil+lr,(31)式(33)中p為反射系數;R1為距離門(mén)權重函數;當k=3時(shí)也有同樣的結果P(6)為波束寬度加權函數;rtl,|r分別為第Chin,J. Space Sci.空間科學(xué)學(xué)報2006,26(4)表1主要仿真輸入參數Table 1 Main input parameters of simulation頻率距離距離分辨率發(fā)射波束接收波束抽樣時(shí)間時(shí)間序列散射體/MHz/km寬度/(°)寬度/(°)長(cháng)度數量1.98150.4256個(gè)散射體到發(fā)射機和接收機的距離;λ為波長(cháng).同均速度是系統模型輸入值tmod=E(v)模型,表達時(shí), Holdswathl1用該模型仿真了標準FCA算式為法,充分證明了FCA對于此散射模型的適用性,表1是文獻1的主要仿真輸入條件,也作為本節仿v= ka +50真的輸入條件式(36)表示以天線(xiàn)中心為原點(diǎn),緯線(xiàn)方向為x軸的SA模型采用三組空間分離的天線(xiàn),每組天線(xiàn)的中心位于等邊三角形的三個(gè)頂點(diǎn)上對該散射模型模型速度分來(lái)說(shuō),模型預設集合平均速度值為vmod,用FCA方法計算得水平平均速度為tea,用增量累積量方法計算得水平平均速度為tca.比較vtca,tca和tmod的差異,檢驗我們方法的效果4.2抑制地雜波模擬模型輸入速度為vmod=50m/s,用大氣散射模型生成接收信號,再加入了地雜波.地面雜波是個(gè)隨機變量,如果存在著(zhù)強的反射體,則地雜波總體ntenna size/n統計特性必然是非瑞利性的.為仿真方便,不考慮強反射體,則地雜波振幅統計特性是瑞利分布的,圖1地雜波存在時(shí)tea與vca的比較即它的功率分布是指數分布的.可設Fig 1 Comparison of vfca and vica with ground clutterc(r,t)=A[X(r,t)+x2(r,t)(34)這時(shí)來(lái)考察FCA和ICA求得緯向平均速度與式中模型輸入值的差異(見(jiàn)圖2).圖2顯示局地均勻大氣中τra隨著(zhù)天線(xiàn)間距的增加而增加,相對模型速x1(r,t)≈N(0,a2;0,a2),度有較大的偏離,文獻[12在MU雷達實(shí)際數據的X2(r,t)≈N(0,a2;0,a2)5)觀(guān)測中也有同樣的結果,vn隨著(zhù)天線(xiàn)間距的變化保持穩定,變化在很小的范圍內.說(shuō)明在局地均勻即X1(r,t+)和x2(r,t)為滿(mǎn)足二維正態(tài)分布的隨機情況下ICA方法比FCA方法能更有效地抑制TSE變量,A是地雜波影響因子,取為常數分別用FCA方法和ICA方法計算平均水平速度,比較vca與thca的差異(見(jiàn)圖1).圖1顯示有地雜波時(shí)vra隨著(zhù)天線(xiàn)間距的增加而増加;vc隨著(zhù)天線(xiàn)間距的變化保持穩定,變化在很小的范圍內說(shuō)明ICA方法比FCA方法能更有效地抑制地雜波的影響43抑制大氣非均勻性影響模擬大氣非平穩非均勻的原因和表現非常復雜.在antenna size/m仿真的時(shí)候舉一種較簡(jiǎn)單的情況,在某一個(gè)方向上(例如緯向方向),空間速度隨著(zhù)空間位置線(xiàn)性變化,圖2非均勻大氣tea和tica的比較Fig 2 Comparison of vfea and Vica in the locally時(shí)間和空間尺度可滿(mǎn)足局地均勻條件,它的集合平舒衛平等:空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中三角尺寸效應的抑制5結論to estimate wind and turbulence. Radio Sci., 1997.32(3):967~982[4] Golley M G, Rossiter D E. Some tests of methods of討論了在空分天線(xiàn)風(fēng)場(chǎng)測量中引起三角尺寸效analysis of ionospheric drift records using an array of 89應的主要原因(大氣非平穩非均勻性,噪聲效應),尤erials. J. Atmos. Terr. Phys 1970, 32: 1215]1233其是在非平穩非均勻條件下FCA方法引起TSE的5 Meek C E. Trangle size effect in spaced antenna windmeasurements. Radio Sci., 1990, 25(4): 641-648具體機制.提出用增量累積量方法抑制非均勻大氣[6] Van Baelen J S et al. SAD and interferometry analysisTSE的方法,使風(fēng)場(chǎng)測量在非平穩非均勻情況下也with the MU radar: Simulation and preliminary results可以進(jìn)行.該方法還可以抑制地雜波造成的影響In: SCOSTEP Secr. Handbook for MAP(28), Urbana:高階(k≥3)增量累積量方法還可以很好地壓制高Univ.m,1989.416~423斯噪聲.抑制地雜波和大氣非均勻性數值試驗結果[7] Fedor L S, Plywaski W. The interpretation of iradio drift measurements.IV: The effects ofIonospheric與理論計算結果一致,即在有地雜波或者非均勻大pling among spaced sensor channels. J. Atmos. TerT.氣情況下采用ICA使測量水平風(fēng)速穩定度有很大Phy.,1971,34:1285~1303提高,天線(xiàn)間距變化時(shí),測量風(fēng)速變化不明顯.進(jìn)[8 Tatarski V I. Wave propagation in a turbulent medium.一步的工作需將非平穩大氣在各種情況下做三維定New York: McGraw-Hill Book Company, Inc. 1961(9 Praskovsky AA, Praskovskaya E A Structure-function量分析based approach to analyzing received signals for spaceantenna radars. Radio Sci, 2003, 38(4): 7-1~7-25[10] Muschinski A et al. First synthesis of wind-profiler sig-參考文獻nals on the basis of large-eddy simulation data. RadioSci,199934(6):1437~1459[1] Hocking W K Strengths and limitation of MST radar [11] Holdswath D A et al. A simple model of atmosphericmeasurements. Ann. Geophys., 1997, 15: llllllradar backscatter: Description and application to the[2 Briggs B H. The analysis of spaced sensor records byfull correlation analysis of spaced antenna data. Radiocorrelation techniques. In: SCOSTEP Secr. HandbookSci,1995,30(4)1263~1280for MAP(13). Urbana: Univ. IlL., 1984. 166186[12 Van J Set al. Comparison of VHF Doppler beam swing-3 Holloway C L et al. Cross correlations and cross spec-ing and spaced antenna observations with the MU radartra for spaced antenna wind profilers 2, AlgorithmsFirst results. Radio Sci., 1989, 25(4): 629-640